|
|
先说结论:大约50米左右。 ' d- v5 `, J# Q) b8 a
水从高空落下,先倒的水快,后倒的水慢,所以必然很快撕裂,成为细小的水滴。1 ?/ Y' z/ t- V4 {" ~' d
: I5 V( y% F" J+ h% z因此,这里就只讨论水滴的散热问题,而不考虑一大团水的散热。因为这种情况更为常见,计算也更为简单。) @2 K+ E- E: M) g$ }$ }
& Q# U# L. a. v0 g: A本着物理学「真空中球形鸡」的思维方式,这里考虑球形小水滴。由于水滴在高速下落,所以其周围空气 的温度,其实可以视为不受水滴影响。这种近似有其物理根据——在低温物理中,人们常常用低温流体为 物体降温、保持温度,可以使物体温度的浮动降到很低。
; M W( e8 e! [) |2 C9 ?9 p, ]
; @7 s5 Q2 u, M, t0 v6 w3 o又为了更进一步的简化,这里将水滴视为两层——内层和外层:; d/ J5 i: A: o, n
+ q6 Q" A/ |6 w2 s0 L! N
" P8 e+ h9 q' o. R7 B,而外层的半径为。由于内层很小,所以假设温度均匀。而外层之中的传热,则视作近稳恒传热,符合能量输入、输出相等的原则。这个假设当然不严格符合实际,但可以保持数学上的简洁。最终的结果,也不会与真实数值相差甚远。 所以,这里外层的温度符合这样的形式:
R8 F. k6 l3 J" V$ b) \2 J+ z5 u% ^2 W! W% h; x6 i' k: a$ y
+ M# _5 T4 ~6 Y0 N
其图像是这样的: ) d2 y0 s* R7 W4 M9 V

: j- g8 A$ \6 j2 c$ O+ k) I& G真实的温度分布当然不是这样,这里做了近似。但偏差不会很大。后面我们会看到,内层的大小,对于结果影响不大。
" a, C% u9 w5 J: v. J" [通过上式,容易求的内层散热的速率:0 u# a. ~4 ~( C; }( y, D
* k+ x: P: Y( \6 J( W- s
据此,可以得到内层温度随时间变化的函数:
+ f! L! M/ V9 y
4 T2 ^1 Q- X% D其中,即开水温度,为100摄氏度,为空气温度,这里设定为20摄氏度。c是水的比热,k是水的热导率,是水的密度。如此,即可绘制水滴核心温度随时间变化的图像: , W- ^$ k. Y# B) L2 u7 P
: e9 z0 y( \/ g- ?3 w n
可以看到,如果水滴半径为3mm,那么,不过五六秒,水滴的核心温度就已经可以入口了。到了十秒,温度就接近空气了。而且,不论选取核心半径是多少,其曲线的差别都不太大。这里可以认为,安全时间大约是5秒。 ; }6 t* W' ^- f+ k: B2 W
水滴下落时,由于空气阻力的影响,其最终速度,大约在9~13m/s之间。这里为了简单,取10m/s。而雨滴要加速到这一速度,只要1秒。
( G* W/ e6 ]- I! j% G, X, u取安全时间来计算水滴的高度,得到的高度是50米。也就是说,大约五十米的高度,就足以让开水冷却到 安全的温度了。7 @4 I U: F2 b$ {& i$ e& e
编辑:井上菌5 t7 w6 i+ Z* j
- q4 S5 E1 T4 n+ n4 F4 M, P* W) s) ?/ ]9 t: G& [/ r$ J' w" l
来源:http://www.yidianzixun.com/article/0MG8ALuZ) ?$ i' o& t0 ]/ J% o
免责声明:如果侵犯了您的权益,请联系站长,我们会及时删除侵权内容,谢谢合作! |
本帖子中包含更多资源
您需要 登录 才可以下载或查看,没有账号?立即注册
×
|